平行板之間布滿厚度為h的粘性液體，當下板固定，上板以速率u平 平行板之間沿液膜厚度的速率散布星直線型。

因為波體的粘性，行于下板沿X標的目的移動時, 每個截面上的速率散布相,故平板的液體壓力與年夜氣助一樣，這種液體膜是不克不及蒙受 垂直于平板標的目的的外載荷,稱它為被體動力型。

下平板固定不動，上平板沿Y標的目的以速 平板之間的粘性液體層受到擠壓作用,從平板擺布兩頭向外活動,間隙中液度0移動的情 況,體受擠壓作用其壓力散布如圖中虛線所示，速率散布呈拋物線型。這種液膜稱擠壓型。

因為粘性，附著在板面上的液體速率(沿X標的目的) 為零。依據(jù)伯努利方程可知; 在壓力較年夜的 O截面上速率為零,在兩頭壓力為零的A一A及B一B截面上速率較年夜,而C一C及D一D截面 上的速率居中。

擠壓被膜發(fā)生的合壓力可瞬時均衡外加裁荷，稱它為流體動壓力，但 油流絕后，兩平板脫會直接接觸,液膜消散，故不克不及蒙受外加載荷。

兩個傾斜平板間的活動

在兩個傾斜平板中，下板固定不動、上板以速率u沿X 標的目的移動,按前 獲得兩傾斜平板之間的液體速率散布。

因為平板間的間隙是變化的，即面所述的剖析方式， 放A一A截面上的均勻速率年夜于B一B截面，如許,在A一B之間的流道中，持續(xù)h>hs, 性前提不克不及知足。而波體- 而波體一般是不成緊縮的，入進A一A散而的流量應(yīng)該即是流出D-B截而的流景，若入進 間隙的流量年夜于流出間隙的流量,間隙中的液體壓力就增年夜，此時光除中液體受到壓力作 用。

它與圖a的速率散布疊加后，其速率及壓力散布見圖4-7e,在 A- A截面上疊加后速率變小(壓力流與速率流標的目的相反),B-B截而上情形相反、疊加后速 度變年夜(壓力流與速率流標的目的雷同)。

A-4截面上速率小而聞附h.年夜，B- B截面上速率年夜間隊 h小如許就能知足持續(xù)流前提。

在O-O截面上不存在壓力活動，故其速率散布是線性的，它 是較年夜壓力截面，即壓力梯度即是零。

波膜序度h 沿液體活動標的目的逐漸減小的液腆稱為收斂液膜或楔形膜。

收斂液膜所發(fā)生的流體動壓力可不亂存在，并能蒙受外加載荷，液膜動壓力與外載荷 維持均衡關(guān)系，假如外載荷增年夜,平板間的間隙減小，入出口間隙差值增添，為使入、出口截面 上流量相等，間隙中流體壓力必需升高，直到液體膜的合壓力與外載荷均衡為止。

綜上所述，間隙中液體發(fā)生流體動壓力的前提是: 形成間隙的兩個面要有相對運動，沿運動 標的目的液膜厚度是減小的即為收斂液膜(相反擴散液膜不克不及發(fā)生流體動壓力),間隙中液體具有一 定的粘度。

浮動環(huán)密封中的油膜完整具有發(fā)生流體動壓的前提，動壓力的協(xié)力就是將浮環(huán)浮起的浮動力 FW 也稱浮動環(huán)的承載才能。

軸靜止時，浮環(huán)套在軸上,因為軸的半徑老是小于浮環(huán)的內(nèi)徑,故在軸心及浮 環(huán)中央連線兩側(cè)，軸頸外貌與浮環(huán)外貌形成收斂間隙(或稱楔形間隙),當軸順時針滾動時， 在中央連線的左側(cè)形成收斂油膜，并發(fā)生流體動壓力。